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富山県ものづくり総合見本市2019を見学してきました．

投稿日: 2019年11月1日2019年11月18日 by sakamurray

2019年10月31日（木）午後，富山テクノホールで開催中の富山県ものづくり総合見本市2019を見学してきました．前回（2017年）に引き続き，2度目の見学となりましたが，今年度は本学工学部機械システム工学科の3年生全員と一緒に行ってきました．

プレゼンテーション演習の受講生のおすすめTED動画

投稿日: 2019年10月10日 by sakamurray

2019年度の授業「プレゼンテーション演習」の受講生のおすすめTED動画を4つご紹介します．

映画“Anon”で描かれた超監視社会

投稿日: 2019年9月10日2019年9月11日 by sakamurray

映画“Anon”をレンタルDVDで観ました．

全ての人間の視覚や記憶が“ether”という名の情報システムで統合された未来世界が舞台となっているサスペンスで，とても見応えのある映画でした．本映画で描かれた超監視社会は，後期に開講される「科学技術論」でも取り上げる予定です．受講生の皆さんの反応はいかに？

この映画と併せて『ホモ・デウス　テクノロジーとサピエンスの未来（上・下）』（ユヴァル・ノア・ハラリ著，柴田裕之訳，河出書房新社，2018）もオススメです．

学科FD研修会に参加しました．

投稿日: 2019年9月10日 by sakamurray

2019年9月4日（水）に開催された学科FD研修会に参加しました．

富山県立大学工学部機械システム工学科では，学科の教育力向上のため，学科の教育的課題について話し合うFD（Faculty Development)研修会を開催しています．今年も様々な議題に対し，互いの意見を交換することができ，有意義な時間となりました．

大学コンソーシアム富山の集中講義「航空機入門」が終了しました．

投稿日: 2019年8月29日2019年8月29日 by sakamurray

2019年8月27日（火）から29日（木）までの間，富山駅前のCiCビル5階にある大学コンソーシアム富山・駅前キャンパスで集中講義「航空機入門」が開講されました．全8コマのうち「空気力学の基礎」と「飛行力学の基礎」を担当しました．

ゼミ旅行で立山山麓へ行ってきました！

投稿日: 2019年8月26日2019年8月28日 by sakamurray

2019年8月25日〜26日にかけて立山山麓にあるグリーンパーク吉峰へ行ってきました．往路の途中に立ち寄った落差350 mの称名滝は大迫力！

32nd International Symposium on Shock Wavesで研究成果を発表しました．

投稿日: 2019年7月16日2019年8月3日 by sakamurray

2019年7月14日〜19日の間シンガポールで開催されている32nd International Symposium on Shock Wavesにおいて，本研究室の研究成果を発表しましたので，ご報告します．

演題：Numerical simulation of the shock-induced motion of a solid body using the overset grid functionality of OpenFOAM
著者：Y. Sakamura (登壇者)，K. Nakayama and H. Oshima

熱力学こぼれ話

投稿日: 2019年7月3日2019年9月2日 by sakamurray

本日の講義「エネルギー変換工学」の中で，以下の熱力学関係式を使いました．

$T = \left( \frac{\partial H}{\partial S} \right)_p \qquad \cdots (1)$

ここで， $T$ は温度， $H$ はエンタルピー， $S$ はエントロピー， $p$ は圧力です．授業後に回収した大福帳（コミュニケーションカード）に質問があったので，式(1)の導出過程を示しておきます．

まず，エンタルピーは状態量ですから2つの状態量の関数となります．ここで $H=H(S, p)$ とみなせば，その全微分は

$\mathrm{d}H = \left( \frac{\partial H}{\partial S}\right)_p \mathrm{d}S + \left( \frac{\partial H}{\partial p}\right)_S \mathrm{d}p \qquad \cdots(2)$

と表すことができます．一方，熱力学の第1法則から，

$\mathrm{d}H = T \mathrm{d}S + V \mathrm{d}p \qquad \cdots (3)$

が成り立ちます．ここで， $V$ は体積です．

式(2)と(3)の右辺を見比べてみれば，式(1)ならびに

$V = \left( \frac{\partial H}{\partial p} \right)_S \qquad \cdots (4)$

が成り立つことがわかります．

ところで，式(1)をみると，示量性状態量 $H$ を示量性状態量 $S$ で微分したものは示強性状態量 $T$ になっていることがわかりますね．一方，式(4)からは，示量性状態 $H$ を示強性状態量 $p$ で微分したものが示量性状態量 $V$ になることがわかります．だから何だと言われればその通りなのですが，何かのときに役立つかもしれませんww．

上述した示強性状態量と示量性状態量の関係性は，原島鮮先生の教科書「熱力学・統計力学（改訂版）」培風館（1978），p. 78に紹介されています．この本には他にも多くのユニークな「こぼれ話」が紹介されていて，まるで講義を聴いているように読み進めることができる，お薦めの教科書です．

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